根據(jù)公式
可算出波長，d是雙縫間距，L是雙縫到屏的距離，Δx是相鄰兩條亮（暗）紋間隔，λ是單色光的波長。制約劈尖干涉條紋間距的因素：
劈尖干涉是一種薄膜干涉，其裝置如圖甲所示，將一塊平板玻璃放置在另一平板玻璃之上，在一端夾入一極薄的墊片，從而在兩玻璃表面之間形成一個劈形空氣薄膜。當(dāng)光垂直入射后，從上往下看到的干涉條紋如圖乙所示。干涉條紋有如下特點：
(1)任意一條亮條紋或暗條紋所在位置對應(yīng)的薄膜厚度相等；
(2)任意相鄰亮奈紋和暗條紋所對應(yīng)的薄膜厚度差恒定。
光線在空氣膜的上、下表面上反射，并發(fā)生干涉，從而形成干涉條紋。設(shè)空氣膜頂角為
處為兩相鄰條紋，如圖所示，則兩處路程差分別為
因為
所以
設(shè)條紋間距為
則由幾何關(guān)系得
即
在
角很小時，有
，則
可以看出，劈尖干涉中條紋寬度取決于入射光波的波長和劈尖頂角大小 
相關(guān)高中物理知識點：機械波的形成和傳播
機械波：
1、定義：機械振動在介質(zhì)中傳播的過程。
2、機械波產(chǎn)生的條件：①振源；②介質(zhì)。
3、波的形式：由于介質(zhì)中質(zhì)點間存在著相互作用力，波源的振動就帶動周圍質(zhì)點的振動，周圍質(zhì)點的振動再帶動其鄰近質(zhì)點的振動，于是振動就在介質(zhì)中由近及遠地傳播出去，形成了波
4、機械波的特點：
①機械波傳播的是振動形式和能量。質(zhì)點只在各自的平衡位置附近振動，并不隨波遷移；
②介質(zhì)中各質(zhì)點的振動周期和頻率都與波源的振動周期和頻率相同；
③離波源近的質(zhì)點帶動離波源遠的質(zhì)點依次振動。
5、波動與振動的關(guān)系：
波動中一定有振動，振動不一定形成波。波動是大量質(zhì)點的振動，振動是單一質(zhì)點的振動
振動是波動形成的原因，波動是振動傳播的結(jié)果
相關(guān)高中物理知識點：折射率
折射率:
1、光從真空射入某種介質(zhì)時，入射角的正弦與折射角的正弦之比，叫做這種介質(zhì)的折射率，折射率用n表示，即n=sini/sinr。
2、光密介質(zhì)和光疏介質(zhì)：某種介質(zhì)的折射率，等于光在真空中的傳播速度c跟光在這種介質(zhì)中的傳播速度v之比，即n=c/v，因c>v，所以任何介質(zhì)的折射率n都大于1。兩種介質(zhì)相比較，n較大的介質(zhì)稱為光密介質(zhì)，n較小的介質(zhì)稱為光疏介質(zhì)。
折射率與頻率、波長的關(guān)系:
相關(guān)高中物理知識點：薄膜干涉
薄膜干涉：
光照射到薄膜上，被膜的前、后表面反射的兩列光形成相干光
①劈形薄膜厚度均勻變化時，干涉條紋是與劈棱平行的明暗相間的直條紋，相鄰條紋間距相等。
②某處兩反射光相遇時的路程差為該處薄膜厚度的2倍，即
③觀察薄膜干涉時觀察者與光源應(yīng)在薄膜的同側(cè)。
④白光發(fā)生薄膜干涉時形成的是彩色條紋
干涉法檢查平整度中凹凸情況的兩種判定方法：
1．基本方法
如圖甲所示，兩板之間形成一層空氣膜，用單色光從上向下照射，入射光從空氣膜的上下表面反射出兩列光波，形成干涉條紋。如果被檢查平面是光滑的，得到的干涉圖樣必是等間距的。如果某處凹下去，則對應(yīng)亮紋(或暗紋)提前出現(xiàn)，如圖乙所示；如果某處凸起來，則對應(yīng)條紋延后出現(xiàn)，如圖丙所示。(注：“提前”與 “延后”不是指在時間上，而是指由左向右的位置順序上)
2．旋轉(zhuǎn)法
這是一種方便快捷地判定被檢查平面上是凸起還是凹陷的經(jīng)驗性方法，而不是能從定理或定律推導(dǎo)得出的理論結(jié)果。具體方法是將干涉圖樣及裝置一起在紙面內(nèi)旋轉(zhuǎn)90。。旋轉(zhuǎn)方向是使裝置的劈形空氣膜劈尖向下，即裝置成“V”字形。如在圖甲中需逆時針轉(zhuǎn)過90。，此時干涉條紋成水平狀態(tài)，其上條紋彎曲處的凸起與凹下情況與被檢查平面凸、凹情況一致。如在圖中，逆時針旋過90。后，乙圖中條紋凹陷，丙圖中條紋凸起，說明對應(yīng)于乙圖的被檢查平面上有凹下的地方，對應(yīng)于丙圖的有凸起處。
牛頓環(huán)：
凸透鏡的彎曲表面是個球面，球面的半徑叫做這個曲面的曲率半徑。把一個凸透鏡壓在一塊平面玻璃上，讓單色光從上方射入(如圖)，從上往下看凸透鏡，可以看到亮暗相問的圓環(huán)狀條紋。這個現(xiàn)象是牛頓首先發(fā)現(xiàn)的，這些環(huán)狀條紋叫做牛頓環(huán)，它是由兩個玻璃表面之間的空氣膜發(fā)生的薄膜干涉造成的。
在一平玻璃板上放一曲率半徑很大的平凸透鏡，如圖所示，凸球面與平玻璃接觸并構(gòu)成尖劈形空氣薄膜。當(dāng)平行單色光垂直入射時，顯示的一組等厚條紋是以接觸點O為圓心的同心圓環(huán)，就是牛頓環(huán)。其亮、暗條紋的半徑分別為
亮條紋：
暗條紋：
式中j為干涉級數(shù)，λ為波長，R為透鏡的曲率半徑。光從光疏介質(zhì)射到光密介質(zhì)界面發(fā)生反射時存在半波損失，故反射光所產(chǎn)生的牛頓環(huán)條紋的中心處是一暗點。對于透射光所產(chǎn)生的牛頓環(huán)條紋的中心是一亮點。牛頓環(huán)所產(chǎn)生的干涉條紋的規(guī)律是越靠近中心，條紋的級越低，條紋的寬度越寬。這一點可用劈尖干涉的結(jié)論來理解。如圖，靠近中心處劈尖頂角減小， 
增大。
利用牛頓環(huán)可以精確檢測光學(xué)元件表面的精確度．可精密地測定壓力或長度的微小變化。
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